GDT（Gas Discharge Tubes），陶瓷气体放电管。

GDT工作原理： 当外加电压增大到管子两个电极之间的电场强度超过管内惰性气体的击穿场强时，两极之间便被击穿导通，导通后间隙击穿电弧的弧道所确定的残压大小便是放电管两端电压的大小，此残压很小，若将保护对象与放电管并联使用，将达到抑制浪涌电压的作用。

气体放电管的伏安特性与其两端施加的电压极性无关，但可通过伏安特性描述其保护性能。如图所示，该图为气体放电管在第一象限的伏安特性，可以看出管子的起始动作电压为Ａ点，此时管子在直流作用下，A点的电压称为放电管的直流放电电压。

管子的正常辉光放电区即为BC段特性，此区内管子两端电压基本不随电流变化，CD段特性为管子的异常辉光放电区。直流放电电压为90V~300V放电管，其辉光放电区BD的最大电流一般在0.2A～1.5A之间。

管子从D点开始由辉光放电向电弧放电转化，在Ｅ点进入电弧区，即使是同一只管子，这处转化临界点（D）也不会重复，即D点及E点的位置有较大的分散性。

E点以上，伏安特性曲线几乎与电流轴平行，电压不随电流的变化而变化，将保持在电弧压降水平（10～30V），此时管子便工作在箝位限压区域。

随着电流下降，直到Ｆ点管子的电弧才能熄灭，其状态由弧光放电转变为辉光放电。

电流继续减小后，管子的辉光放电状态结束，继而开断状态得以恢复。

同时，绍鑫电子工程师提醒大家，放电管不能在电弧区运行时间太长，否则将会被烧坏；它也不能长期工作在辉光放电区，否则它的性能也会受到损害，甚至会导致管子永久性损坏。因此，在雷电暂态电涌过电压的防护中，一定要注意管子在抑制电涌过电压结束后由正常运行电压所产生的续流问题。

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